На главную

Решебник методичек Тарга С.М. 1988, 1989, 1983 и 1982 годов по теоретической механике для студентов-заочников.

Статья по теме: Управляющим параметром

Предметная область: материаловедение, композиционные материалы, металлы, стали, покрытия, деформации, обработка

Скачать полный текст

Управляющим параметром в данном процессе является градиент колебательного давления на границе раздела твердая—жикая фаза, который при достижении критического уровня становится параметром порядка, контролирующим конвективные и аномальные диффузионные потоки, обеспечивающие диспергирование растущих кристаллов. Следует при этом иметь в виду, что градиенты колебательного давления в переходном слое и в жидком металле резко различны из-за особых свойств переходного слоя. Анализ фрактальной размерности структуры при растяжении сталей различных классов показал эффективность УЗО только для сталей аустенитного класса (табл. 23).[4, С.227]

Условие (113) соответствует стационарному режиму макропластичес-кого течения. При достижении управляющим параметром A(k, а) соответствующих критических значений система претерпевает последовательность бифуркаций. Так, при А < Acl (см. рис. 75) каждому значению А (характеризующему условия нагружения и особенности субструктуры) соответствует единственное значение равновесной плотности дислокаций Ne. При А > Ас\ функция Ne неоднозначна. Согласно рассмотренной модели, указанный переход связан с проявлением структурной неоднородности материала в поле внешних воздействий, приводящей к нестабильности пластического течения (например, к динамической рекристаллизации сплавов [174]).[4, С.107]

Этот перечень, однако, не исчерпывает изменений свойств среды при достижении порогового уровня управляющим параметром, в данном случае размером частиц. Он становится параметром порядка в ультрадисперсной системе при переходе через точку бифуркации.[4, С.294]

Параграф 1 посвящен исследованию кинетики фазовых переходов, течение которых представляется параметром порядка, сопряженным полем и управляющим параметром, роль которого играет энтропия. В предельных случаях соотношений между временами релаксации указанных величин проведено аналитическое и численное исследование фазовых портретов, отвечающих различным кинетическим режимам. Показано, что благодаря критическому возрастанию времен релаксации параметра порядка и сопряженного поля колебательное поведение реализуется, если затравочное время релаксации управляющего параметра намного превышает значения для других степеней свободы. В противоположном случае все фазовые траектории быстро сбегаются к универсальному участку.[8, С.14]

Релаксация системы в стационарное состояние обеспечивается отрица^ тельной обратной связью параметра порядка г\ и сопряженного поля h с управляющим параметром 5. Ее наличие отражается последним членом (1.214), который препятствует нарастанию параметров состояния термостата S(rj), h(rj). Положительная связь величин 77, S с ft в (1.213) приводит к противоположному влиянию упорядочивающейся подсистемы на параметры термостата /1(77), S(T)). Отметим, что если изменить оба знака перед нелинейными слагаемыми в (1.213), (1.214), то восприимчивость X = dr)/dh становится отрицательной, и система теряет устойчивость.[8, С.93]

Синергетика оперирует с неравновесными фазовыми переходами, сходными с переходами I и II рода, но имеющие кинетическую природу. Они описываются с помощью бифуркационных диаграмм, связывающих в простейшем случае переменную m с управляющим параметром А,. Проиллюстрируем бифуркационную диаграмму, связанную с неравновесным фазовым переходом II рода на следующем примере. Рассмотрим прямоугольный стержень (рисунок 1.8), на который сверху действует нагрузка Р, контролирующая поведение системы и поэтому является управляющим параметром. При увеличении нагрузки стержень сжимается, но его ось остается прямой до тех пор, пока не достигнет-ся критическая нагрузка Р = Р , при которой стержень потеряет устойчивость и[1, С.39]

Синергетика оперирует с неравновесными фазовыми переходами, сходными с переходами I и II рода, но имеющииикинетическую природу. Они описываются с помощью бифуркационных диаграмм, связывающих в простейшем случае переменную m с управляющим параметром X. Проиллюстрируем бифуркационную диаграмму, связанную с неравновесным фазовым переходом II рода на следующем примере. Рассмотрим прямоугольный стержень (рисунок 1.8), на который сверху действует нагрузка Р, контролирующая поведение сис-темы.и поэтому является управляющим параметром. При увеличении нагрузки стержень сжимается, но его ось остается прямой до тех пор, пока не достигается критическая нагрузка Р = Р , при которой стержень потеряет устойчивость и[3, С.40]

При dlldN = В энергия, подаваемая в систему за один цикл, пропорциональна А2, т.е. параметр А в соотношении (240) характеризует энергетический порог, выше которого энергии достаточно для продвижения трещины за один цикл по всему фронту. Поэтому при dlldN ^ В и &К ^ А управляющим параметром является размах коэффициента интенсивности напряжения АК, а при dlldN ^ В и АК *&А — микроскопическая скорость роста трещины.[4, С.197]

Проведенное рассмотрение показывает, что диссипативная динамика течения песка по наклонной поверхности представляется схемой Лоренца, в рамках которой горизонтальная и вертикальная составляющие скорости играют роль параметра порядка и сопряженного поля, а наклон поверхности является управляющим параметром. Исследование, проведенное в п, 2,1, показывает, что для формирования лавины[8, С.60]

На рисунке 4.14, а представлены результаты обработки [23] экспериментальных данных А.В. Степанова и др. по зависимости U0 от тгаах/агаах при изменении ттах/сттах от 0,5 до 1 для алюминиевого сплава Al+5,5% Si в отожженном и закаленном состояниях. Видно спонтанное изменение UQ с 209,5 до 125,7 кДж/моль при достижении управляющим параметром порогового значения[1, С.264]

Проведенное рассмотрение показывает, что диссипативная динамика самоорганизующейся системы может быть описана моделью Лоренца, в рамках которой вариация плотности ч\ играет роль внутреннего параметра, источник (1.165), сводящийся к энтропии s, представляет поле, сопряженное внутреннему параметру, а внутренняя энергия е является управляющим параметром. Характерно, что при этом основным (внутренним) параметром самоорганизации является вариация плотности щ(т, t). Вместе с тем известно множество физических систем, для которых роль внутреннего параметра играет поток q [54-56]. Предположим, что процесс самоорганизации таких систем представляется системой Лоренца[8, С.84]

... отрезано, скачайте архив с полным текстом ! Полный текст статьи здесь



В ПОМОЩЬ ВСЕМ СТУДЕНТАМ!!!
Задачи по теоретической механике из сборников Яблонского, Мещерского, Тарга С.М., Кепе. Решение любых задач по материаловедению, термодинамике, метрологии, термеху, химии, высшей математике, строймеху, сопромату, электротехнике, ТОЭ, физике и другим предметам на заказ.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

1. Иванова В.С. Синергетика и фракталы. Универсальность механического поведения материалов, 1998, 368 с.
2. Материалы Н.С. Синергетика, структура и свойства материалов, самоорганизующиеся технологии, 1996, 256 с.
3. Иванова В.С. Синергетика и фракталы. Универсальность механического поведения материалов. Ч.1, 1998, 146 с.
4. Иванова В.С. Синергетика и фракталы в материаловедении, 1994, 384 с.
5. Эрдоган Ф.N. Вычислительные методы в механике разрушения, 1990, 391 с.
6. Левин В.А. Избранные нелинейные задачи механики разрушения, 2004, 408 с.
7. Белый А.В. Структура и методы формирования износостойких поверхностных слоев, 1991, 208 с.
8. Олемской А.И. Синергетика конденсированной среды, 2003, 336 с.

На главную