На главную

Решебник методичек Тарга С.М. 1988, 1989, 1983 и 1982 годов по теоретической механике для студентов-заочников.

Статья по теме: Девиатора деформации

Предметная область: материаловедение, композиционные материалы, металлы, стали, покрытия, деформации, обработка

Скачать полный текст

Инварианты девиатора деформации легко могут быть получены по общему правилу, показанному на примере тензора напряжений (формулы (5.40*)), если ввести обозначения[1, С.464]

Аналогично, лишь компонентами девиатора деформации определяются и сдвиги между любыми двумя ортогональными направлениями, проходящими через рассматриваемую точку деформированного тела.[1, С.465]

Равенство нулю первого инварианта девиатора деформации свидетельствует о том, что ему соответствует деформация изменения объема, равная нулю. Главные значения эъ эа и э3 находятся из кубического уравнения[1, С.464]

Формула (7.51)2 позволяет дать энергетическую интерпретацию второму инварианту девиатора деформации. С точностью до постоянного множителя 1/2G второй инвариант девиатора деформации представляет собой удельную потенциальную энергию формоизменения.[1, С.510]

ПРОСТРАНСТВА ДЕФОРМАЦИЙ И НАПРЯЖЕНИИ. Выделив исследуемый элемент объема, .будем изображать процесс изменения девиатора деформации в евклидовом пятимерном пространстве Е5 с ортогональным единичным[4, С.131]

Главные значения эь эа и э3 соответственно отличаются от главных значений еь е2 и е3 на величину е0. Главные направления девиатора деформации De и тензора деформации Те совпадают.[1, С.464]

В главе VI было показано, что первый инвариант тензора-деформации равен относительному изменению объема тела в окрестности рассматриваемой точки тела. Так как у девиатора деформации первый инвариант равен нулю, его компоненты характеризуют изменение лишь формы элемента (без изменения его объема). Та доля полной величины компонентов напряжений, которая входит в шаровой тензор напряжения, приводит к изменению лишь объема элемента, без изменения его формы. Вследствие же воздействия на элемент остальной части полной величины компонентов напряжений, т. е. части, входящей в девиатор напряжения, происходит изменение лишь формы элемента, без изменения его объема.[1, С.505]

В 1962 г. Оскар Диллон (Dillon [1962, 2]) дал описание первой серии экспериментов, распространивших исследования 30-х гг. за пределы одного лишь вида нагружения. В повторявшихся опытах на кручение поликристаллов из полностью отожженного алюминия коммерческой чистоты он изучал различные углы закручивания и длины образцов. Эго позволило Диллону с уверенностью заявить в 1962 г., что «за исключением работы Тэйлора нет, по-видимому, экспериментальных данных по эффгкту взаимодействия в реальных материалах» (там же, стр. 3100). Взаимодействие, о котором говорилось, было взаимодействием меж^у температурным полем и полем компонентов девиатора деформации при деформировании материала в области за пределом упругости 2). Первые экспери-[5, С.180]

которое означает, что элементы девиатора деформации равны соответствующим элементам девиатора напряжения, умноженным на скаляр ф.[2, С.41]

где е*, — главная компонента изменения девиатора деформации после последнего реверса. Например, при растяжении 9[ = 9, 92 = = 93 = -9; при сжатии 9, = -9, 92 = 93 = 9; при чистом сдвиге 9, - -92, а знак 93 не определен и не играет роли, поскольку /?*3 = 0> со3 - 0- Тем самым при растяжении-сжатии получается прежняя модель (рассмотренная выше) с добавлением еще двух повреждений со2 = со3, которые практически всегда меньше со, и, таким образом, со = со,.[3, С.236]

с компонентами, выражающимися через компоненты девиатора деформации линейными зависимостями так, чтобы модуль вектора деформации равнялся интенсивности деформации сдвига Г: .[4, С.131]

... отрезано, скачайте архив с полным текстом ! Полный текст статьи здесь



В ПОМОЩЬ ВСЕМ СТУДЕНТАМ!!!
Задачи по теоретической механике из сборников Яблонского, Мещерского, Тарга С.М., Кепе. Решение любых задач по материаловедению, термодинамике, метрологии, термеху, химии, высшей математике, строймеху, сопромату, электротехнике, ТОЭ, физике и другим предметам на заказ.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

1. Филин А.П. Прикладная механика твердого деформируемого тела Том 1, 1975, 832 с.
2. Качанов Л.М. Основы теории пластичности, 1956, 324 с.
3. Гохфельд Д.А. Механические свойства сталей и сплавов при нестационарном нагружении, 1996, 408 с.
4. Гун Г.Я. Математическое моделирование процессов обработки металлов давлением, 1983, 352 с.
5. Белл Д.Ф. Экспериментальные основы механики деформируемых твердых тел Часть2 Конечные деформации, 1984, 432 с.

На главную