На главную

Решебник методичек Тарга С.М. 1988, 1989, 1983 и 1982 годов по теоретической механике для студентов-заочников.

Статья по теме: Деформации следовательно

Предметная область: материаловедение, композиционные материалы, металлы, стали, покрытия, деформации, обработка

Скачать полный текст

Напряжения, которыми оперируют в механических испытаниях, могут быть условными и истинными. Условные напряжения определяются как отношение действующей силы к начальной площади поперечного сечения (а = P/F0), а истинные — к текущей (S = P/F) [1, 45, 46]. Физический смысл имеют истинные напряжения, они отражают состояние металла в каждый данный момент деформации, следовательно, являются характеристиками деформационного упрочнения.[1, С.28]

Для случая плоской деформации общего вида, наложенной на однородное осевое растяжение тела с произвольным плоским^ полем направлений волокон &i(X, У), бесконечно малый элемент-материала можно считать находящимся в состоянии однородной деформации. Следовательно, градизнты деформации, описывающие локальную деформацию, должны по-прежнему иметь вид (96). Величины Я, k и ki при неоднородной деформации яв-[2, С.332]

Математическая структура данного критерия разрушения идентична структуре критерия (14а) максимальной деформации; следовательно, путем несложной модификации проведенных ранее рассуждений легко установить закон преобразования критерия при переходе от одной системы отсчета к другой и соответствие между формулировками в напряжениях и в деформациях. Приведем наиболее важные результаты. Как и в предшествующем случае, критерий максимального напряжения можно записать в следующем виде:[2, С.428]

В работе [5] указывается, что одним из факторов, которые могут влиять на скорость полигонизации, является дислокационная структура, образующаяся при деформации. Следовательно* на основании изложенных выше данных можно предположить, что при обычном деформировании изгибом в тонком поверхностном слое монокристалла (20 мкм) протекает турбулентное скольжение, тогда как в объеме имеет место ламинарное скольжение.[3, С.120]

Уравнение (1.5а) можно принять за уравнение состояния материала, если его сопротивление деформации однозначно определяется только мгновенными значениями величины и скорости деформации в момент измерения и не зависит от процесса нагружения, в котором достигнуто такое состояние. Заметим, что если для материала справедливо уравнение состояния вида (1.5а), то два пути нагружения, приводящие к одной и той же величине и скорости деформации, но в различные моменты вре-,мени, приведут к одной и той же величине сопротивления. Следовательно, при этом не могут выполняться уравнения состояния вида (1.56) или (1.5в), в которые явно входит время нагружения.[4, С.20]

Возникает вопрос: любыми ли могут быть функции ех, e,yt е*, .... Угх, входящие в уравнения (6.11), или они должны удовлетворять каким-то определенным требованиям? Функции и, и и ш должны быть непрерывными из-за того, что сохраняется сплошность тела в процессе деформации. Следовательно, функции ъх, ••-, Чах должны быть такими, при которых обеспечивается эта непрерывность. Такие функции ех, . ., угх при совместном их рассмотрении могут описать действительную картину деформации тела. Следовательно, условия сохранения сплошности тела в процессе его деформации иначе можно трактовать как условия совместности деформаций.[5, С.471]

Еще одной характеристикой, связанной с ударным нагруже-нием, является величина, называемая критической скоростью удара. Это понятие связано с установленным Карманом 34> фактом, что скорость распространения волны пластической деформации пропорциональна наклону do/de кривой зависимости условного напряжения от условной деформации в точке, соответствующей величине деформации. Следовательно, выражение для скорости распространения пластической волны ср имеет вид[8, С.536]

Следовательно, можно сделать вывод, что характерной особенностью ползучести при переменных напряжениях является не только увеличение скорости переходной деформации (см. рис. 3.20, а или 3.22, правая часть), часто обнаруживаемое после повторного приложения напряжения или после приложения максимального напряжения, но и возврат деформации или уменьшение скорости[9, С.127]

Из формулы (1.12) следует, что количество тепла, выделяющееся в одном цикле нагружения, пропорционально модулю потерь G" (или ?"') и квадрату амплитуды деформации. Следовательно, количество тепла, выделяющееся в 1 с, пропорционально произведению модуля потерь, квадрата амплитуды деформации и частоты. Возрастание температуры в свою очередь вызывает изменение модуля упругости и показателя механических потерь, как это описано выше.[11, С.101]

Другими словами, в линейных задачах теории упругости вторая вариация полной потенциальной энергии выражается той же положительно определенной квадратичной формой (3.17), что и удельная потенциальная энергия деформации. Следовательно, 623 > 0, и всякое положение равновесия упругой линейной системы устойчиво, поскольку полная потенциальная энергия имеет минимальное значение.[12, С.78]

Обратимся к примеру растяжения стержня (фиг. 15) медленно изменяющейся силой. Пусть фиксированному значению напряжения [13, С.47]

... отрезано, скачайте архив с полным текстом ! Полный текст статьи здесь



В ПОМОЩЬ ВСЕМ СТУДЕНТАМ!!!
Задачи по теоретической механике из сборников Яблонского, Мещерского, Тарга С.М., Кепе. Решение любых задач по материаловедению, термодинамике, метрологии, термеху, химии, высшей математике, строймеху, сопромату, электротехнике, ТОЭ, физике и другим предметам на заказ.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

1. Трефилов В.И. Деформационное упрочнение и разрушение поликристаллических металлов, 1987, 248 с.
2. Браутман Л.N. Механика композиционных материалов Том 2, 1978, 568 с.
3. Лозинский М.Г. Практика тепловой микроскопии, 1976, 168 с.
4. Степанов Г.В. Упруго-пластичное деформирование материалов под действием импульсных нагрузок, 1979, 268 с.
5. Филин А.П. Прикладная механика твердого деформируемого тела Том 1, 1975, 832 с.
6. Фудзии Т.N. Механика разрушения композиционных материалов, 1982, 232 с.
7. Ооцука К.N. Сплавы с эффектом памяти формы, 1990, 221 с.
8. Коллинз Д.N. Повреждение материалов в конструкциях, 1984, 624 с.
9. Тайра С.N. Теория высокотемпературной прочности материалов, 1986, 280 с.
10. Малинин Н.Н. Ползучесть в обработке металлов (БР), 1986, 223 с.
11. Нильсен Л.N. Механические свойства полимеров и полимерных композиций, 1978, 312 с.
12. Алфутов Н.А. Расчет многослойных пластин и оболочек из композиционных материалов, 1984, 264 с.
13. Качанов Л.М. Основы теории пластичности, 1956, 324 с.
14. Артингер И.N. Инструментальные стали и их термическая обработка Справочник, 1982, 312 с.
15. Нотт Ф.Д. Основы механики разрушения, 1978, 256 с.
16. Федюкин В.К. Термоциклическая обработка металлов и деталей машин, 1989, 257 с.
17. Чадек Й.N. Ползучесть металлических материалов, 1987, 305 с.

На главную