На главную

Решебник методичек Тарга С.М. 1988, 1989, 1983 и 1982 годов по теоретической механике для студентов-заочников.

Статья по теме: Деформации полностью

Предметная область: материаловедение, композиционные материалы, металлы, стали, покрытия, деформации, обработка

Скачать полный текст

Влияние скорости на сопротивление материала деформации полностью определяется феноменологическим коэффициентом вязкости. В области линейной зависимости напряжения от лога-[4, С.135]

Трехстадийность процесса циклической пластической деформации полностью подтверждается изменениями ширины дифракционных линий на соответствующих этапах деформирования.[3, С.35]

Две функции /гиб, определяющие величину сдвига и угол наклона волокна, не являются произвольными функциями х или X. Если эти функции заданы, то градиенты деформации полностью определены. Поскольку эти градиенты в действительности являются производными одной и той же функции х(Х), /г и 6 должны удовлетворять некоторым условиям совместности. Эти условия совместности получаются исключением х из соотношений (21) при помощи перекрестного дифференцирования. Если волокнй первоначально прямолинейны и параллельны друг другу, так что а0 направлен по оси К, а п0 — по оси Y, то из[2, С.303]

Это обсуждение результатов современных исследований подчеркивает те выводы, которые должны быть сделаны из экспериментов, относящихся к пластичности отожженных кристаллических тел, а также приводит к формулированию тех вопросов, которые, по моему мнению, пока остаются открытыми для экспериментатора и ждут ответа на них. В частности, таким вопросом является — можно ли так представить уравнения состояния, чтобы с их помощью удавалось учесть обнаруженную нестабильность материала. Аналитическое представление конечной деформации полностью отожженных кристаллических твердых тел должно включать истоки этих нестабильностей в малом, неоднородности деформаций и поворотов, оно должно включать эти новые экспериментальные факты, которые кажутся противоречивыми, лишь в случае, если они рассматриваются с позиции чисто однородной деформации.[11, С.355]

И при испытаниях на изгиб, и при испытаниях на кручение обнаружено, что даже при большой дефгр^ации проволоки из сплава Ti — Ni возможно предотвратить увеличение корректирующей силы. Остаточная деформация сплава настолько мала, что ее невозможно сравнивать с остаточной деформацией нержавеющей стали. При оценке накопленной энергии при приложении деформации, полностью возвращаемой к исходной, также установлено, что проволока из сплава Ti — Ni характеризуется чрезвычайно большой стабильностью, а увеличение корректирующей силы в зависимости от величины деформации незначительно. Поэтому проволока из сплава Ti — Ni может постоянно создавать неизменную корректирующую силу до сравнительно большой деформации. В случае не-[6, С.203]

ниже, для такого материала как сталь, даже при П^О, в некотором диапазоне малых значений П пластические деформации полностью исключены. Величину П можно рассматривать как меру влияния вида напряженного состояния на пластические свойства материала. Чем меньше П (но не меньше определенной величины — ординаты точки /0)> тем приходится создавать более высокий уровень напряжений, мерой которого является аь для возбуждения пластического течения. Итак, по оси абсцисс откладывается мера уровня напряженного состояния, а по оси ординат мера влияния типа напряженного состояния на сопротивления материала пластическим деформациям. Сетка линий диаграммы Шнадта характеризует свойства и возможности материала в разных ситуациях.[5, С.557]

а) 01бласть локальной пластической деформации полностью ограничивается пределами одного зерна, окружающего вершину трещины;[1, С.137]

нии 5У упругого ядра, и тогда области пластической деформации полностью находятся либо в состоянии нагружения, либо в состоянии разгрузки.[7, С.281]

чае деформация называется пластической. В МСС расчет составляющей dQ\ базируется на первой гипотезе: внутренняя механическая энергия пластической деформации полностью преобразуется в тепловую энергию. С помощью механического эквивалента тепла JM мощность внутренних сил в (1.4.42) пересчитывается в тепло dQi, выделяемое в теле вследствие диссипации внутренней энергии за время dt[8, С.113]

VI тип МКД (рис. 42, е) характерен для сплавов с исходной аустенитной структурой, обладающих повышенной стабильностью. При нагружении при комнатной температуре может реализоваться только у->-а-превращение, у->-е-превращение при охлаждении и деформации полностью подавлено (рис. 42, кривая 7). К таким сплавам относятся Г29, Г20Н6, сплавы системы Fe—Мп—Сг [58, 59]. Сплавы этой группы отличаются более высокой пластичностью и вязкостью по сравнению со сплавами предыдущих групп;[9, С.102]

в некоторых работах [141, 340, 341] принимается как наиболее общее уравнение состояния материала при упруго-пластическом деформировании. В соответствии с изложенным выше это справедливо только для материала, не чувствительного к истории нагружения. Такое уравнение состояния предполагает, что мгновенная скорость пластической деформации полностью определяет мгновенные условия нагружения, а состояние материала характеризуется величиной пластической деформации независимо от процесса ее накопления во времени.[4, С.22]

... отрезано, скачайте архив с полным текстом ! Полный текст статьи здесь



В ПОМОЩЬ ВСЕМ СТУДЕНТАМ!!!
Задачи по теоретической механике из сборников Яблонского, Мещерского, Тарга С.М., Кепе. Решение любых задач по материаловедению, термодинамике, метрологии, термеху, химии, высшей математике, строймеху, сопромату, электротехнике, ТОЭ, физике и другим предметам на заказ.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

1. Школьник Л.М. Методика усталостных испытаний, 1978, 304 с.
2. Браутман Л.N. Механика композиционных материалов Том 2, 1978, 568 с.
3. Марченко Е.А. О природе разрушения поверхности металлов при трении, 1979, 120 с.
4. Степанов Г.В. Упруго-пластичное деформирование материалов под действием импульсных нагрузок, 1979, 268 с.
5. Филин А.П. Прикладная механика твердого деформируемого тела Том 1, 1975, 832 с.
6. Ооцука К.N. Сплавы с эффектом памяти формы, 1990, 221 с.
7. Качанов Л.М. Основы теории пластичности, 1956, 324 с.
8. Кучеряев Б.В. Механика сплошных сред, 2000, 320 с.
9. Волынова Т.Ф. Высокомарганцовистые стали и сплавы, 1988, 343 с.
10. Панасюк В.В. Методы оценки трещиностойкости конструкционных материалов, 1977, 278 с.
11. Белл Д.Ф. Экспериментальные основы механики деформируемых твердых тел Часть2 Конечные деформации, 1984, 432 с.

На главную