На главную

Решебник методичек Тарга С.М. 1988, 1989, 1983 и 1982 годов по теоретической механике для студентов-заочников.

Статья по теме: Деформации контролируется

Предметная область: материаловедение, композиционные материалы, металлы, стали, покрытия, деформации, обработка

Скачать полный текст

Если pmv* >> pt L, то скорость деформации контролируется скоростью образования дислокаций pt. в подавляющем большинстве случаев, однако, Pmv* << pt L, так что скорость деформации определяется скоростью скольжения и*, и поэтому[5, С.79]

Макроуровень. Неустойчивость разрушения на этом уровне при отрыве в условиях плоской деформации контролируется максимальным размером зоны пластической деформации, являющимся инвариантом к внешним условиям и зависящим только от предела текучести материала (ат) [23][1, С.342]

Кц (поперечный сдвиг), или Кт (антиплоская деформация). Когда напряжения и деформации на фронте трещины достигают критической величины, возникает нестабильность разрушения'. Это критическое состояние при разрушении по типу I в условиях плоской деформации контролируется критическим значением Kl = Kic. Если реализуется предельное состояние, связанное с разрушением по типу II, то критерием разрушения является Кцс, а по типу III — Кщс- Эти критерии отвечают вполне определенным механизмам движения берегов трещины (рис. 91). В условиях плоского напряженного состояния критерием разрушения при отрыве является Кс.[4, С.140]

Предельная энергия деформации. Эффекты пластической деформации твердого тела при нагружении проявляются в изменении его объема и формы, а внутренние — в возникновении линейных и сдвиговых деформаций. Жильмо [283] развил идею о том, что поглощенная энергия при деформации контролируется прочностью межатомной связи. Это означает, что данная энергия является фундаментальной характеристикой сопротивления материала разрушению. Приняв, что поглощенная пластической деформацией металла удельная энергия равна поглощенной удельной энергии разрушения совершенного кристалла, Жильмо получил следующее соотношение между теоретической прочностью на отрыв и энергией W:[4, С.163]

При заданном структурном состоянии сопротивление материала деформации связано с условиями мгновенного нагружения (набором постоянных е%\ /г>0), если физические процессы микропластической деформации приобретают стабильную скорость, соответствующую действующему уровню нагрузки, за время, сравнимое с временем изучения интересующих нас явлений. Для металлов, в которых процесс деформации контролируется динамикой дислокаций, влиянием старших производных 8^)(п>1), характеризующих процесс нестабильного движения дислокаций, можно пренебречь при изучении процессов, длительность которых значительно превышает время установления скорости движения дислокаций A/f«5- 1(H° с. Приращение деформации за такое время определяет максимальное различие кривых деформирования в процессах с нулевым и конечным временем установления скорости дислокаций. Кривые совпадают с заданной погрешностью Ае при скорости деформации[3, С.24]

Использование комплекса физических методов исследования показало, что при определенном химическом составе стали происходит образование ячеистой структуры в виде объемных ячеек из карбидов VC. Мультифракталъный анализ позволил установить, что этот переход контролируется достижением предельного значения показателя скрытого упорядочения структуры, определяемого o's'^O^l. Так что при 6s <0,21 сопротивление пластической деформации контролируется размером зерен, а при 8SSO,21 -размером субзерен.[2, С.127]

Использование комплекса физических методов исследования показало, что при определенном химическом составе стали происходит образование ячеистой структуры в виде объемных ячеек из карбидов VC. Мультифракталь-ный анализ позволил установить, что этот переход контролируется достижением предельного значения показателя скрытого упорядочения структуры, определяемого 8 If" =0,21. Так что при 8S <0,21 сопротивление пластической деформации контролируется размером зерен, а при 8s >0,21 - размером субзерен.[1, С.127]

Терентьевым [220] было обращено внимание на то, что образованию площадки текучести предшествует образование пластически деформированного приповерхностного слоя размером порядка одного—трех размеров зерна. Распространение автоволн пластической деформации возможно при совместном развитии процессов неустойчивости, вызывающих резкую активизацию пластического течения и упрочнения, способствующего демпфированию течения и возврату [218]. При этом деформируемый материал следует рассматривать как активную среду [180]. В простейшем случае [218] скорость пластической деформации контролируется, с одной стороны, изменением плотности подвижных дислокаций р вследствие размножения аннигиляции, а с другой — обратными напряжениями СУ, (функция а, конкретизируется той или иной моделью упрочнения). Тогда система управляющих уравнений имеет следующий вид [218]:[4, С.124]

При переходе в пластическую область в реальных кристаллических телах возникают локальные пластические деформации, поэтому при анализе состояния вещества используют эффективный коэффициент Пуассона УЙТ, который изменяется вследствие как пластической деформации, так и накопления повреждений. Эффект поперечных деформаций отражает основное внутреннее свойство материала - самовоспроизвольно восстанавливать форму в результате ее изменения при внешнем взаимодействии, т.е. сохранять объем при деформации неизменным [19]. При исчерпании этой возможности в локальном объеме происходит неравновесный фазовый переход. В упругой области сохранение постоянства объема при деформации контролируется коэффициентом Пуассона. Значение коэффициента Пуассона для металлов и неметаллов с высокой твер-[2, С.101]

В [16] экспериментально показано, что зависимость удельной энергии разрушения твердых тел от размеров разрушаемого тела инвариантна к масштабу и типу разрушаемого хрупкого материала (стекло, кварц, мрамор и др.) и ввиду нагружения (бурение, взрыв, дробление, удар, землетрясение). Диапазон изменения масштаба разрушенных тел охватывал 15 пространственных порядков (10"10 -105). Нетрудно показать, что установленные в [15] значения 1/Вх равные 1/2,1; 1/2,6 и 1/3,1 являются корнями обобщенной золотой пропорции, а именно: 1/2,1=0,476=Др2; 1/2,6=0,38=Лр3; 1/3,1=0,323=^. Следовательно при разрушении твердых тел устойчивость микрокластеров с предельно плотностью энергии деформации контролируется законом золотой пропорции, который в данном случае можно представить в виде:[1, С.203]

типу I в условиях плоской деформации контролируется критическим значением Kj = Kfc. Если реализуется предельное состояние, связанное с разрушением по типу II, то критерием разрушения является КИо, а по типу III - КШс. Эти критерии отвечают вполне определенным механизмам движения берегов трещины (рисунок 4.26). В условиях плоского напряженного состояния критерием разрушения при отрыве является Кс.[1, С.291]

происходит неравновесный фазовый переход. В упругой области сохранение постоянства объема при деформации контролируется коэффициентом Пуассона. Значение коэффициента Пуассона для металлов и неметаллов с высокой твердостью, как известно, лежит в достаточно широком интервале (0,17 - 0,22). Согласно [19], максимальное значение v для металлов (лантонидов и некоторых актинидов) близко к жидкости в пределе нулевой вязкости (v=0,5). Таким образом, изменение типа межатомной связи приводит к изменению v в твердом теле в пределах 0,17 - 0,475.[1, С.101]

Полный текст статьи здесь



В ПОМОЩЬ ВСЕМ СТУДЕНТАМ!!!
Задачи по теоретической механике из сборников Яблонского, Мещерского, Тарга С.М., Кепе. Решение любых задач по материаловедению, термодинамике, метрологии, термеху, химии, высшей математике, строймеху, сопромату, электротехнике, ТОЭ, физике и другим предметам на заказ.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

1. Иванова В.С. Синергетика и фракталы. Универсальность механического поведения материалов, 1998, 368 с.
2. Иванова В.С. Синергетика и фракталы. Универсальность механического поведения материалов. Ч.1, 1998, 146 с.
3. Степанов Г.В. Упруго-пластичное деформирование материалов под действием импульсных нагрузок, 1979, 268 с.
4. Иванова В.С. Синергетика и фракталы в материаловедении, 1994, 384 с.
5. Чадек Й.N. Ползучесть металлических материалов, 1987, 305 с.

На главную