На главную

Решебник методичек Тарга С.М. 1988, 1989, 1983 и 1982 годов по теоретической механике для студентов-заочников.

Статья по теме: Деформации достигает

Предметная область: материаловедение, композиционные материалы, металлы, стали, покрытия, деформации, обработка

Скачать полный текст

С увеличением деформации степень текстурованности возрастает и при больших степенях деформации достигает 100%, т. е. все зеряа оказываются одинакового ориентированными.[1, С.85]

С увеличением деформации степень текстурованности возрастает и при больших степенях деформации достигает 100%, т. е. все зерна оказываются одинакового ориентированными.[6, С.85]

Предел пропорциональности (упругости) ст — величина напряжения, при котором отступление от линейной зависимости на диаграмме деформации достигает такой величины, что тангенс угла наклона уменьшается на 50% от величины своего значения на линейном участке. .1[4, С.227]

Предел пропорциональности (условный) (апц) — величина напряжения, при котором отступление от линейной зависимости на диаграмме деформации достигает такой величины, что тангенс угла наклона, образованного касательной в этой точке к кривой деформации, увеличивается на 50% своего значения на линейном участке. Величина сгпц в инженерных расчетах указывает напряжение, до которого конструкция может работать без остаточных напряжений.[5, С.88]

Определим границы применимости закона течения (6. 9). Как показывают эксперименты [15], в рачальный период неизотер-мичёскрго спекания скорость деформации достигает 10~3 c~V поэтому член es в (6.9) следует учитывать, когда е' имеет порядок 10" 2 с"1. Таким образом, предлагаемая модель применима для расчета процессов спекания и горячего прессования продолжительностью более 2 мин. Исходя из этой величины можно оценить внешнее давление в процессах горячей обработки пористых материалов, при котором применимы уравнения (6.9) и (5.23). Для коэффициента объемной вязкости v=103Mna-c при б' = 10~2 с"1 внешнее давление /» «Ш МПа/ т. е. является давлением, при котором начинают действовать источники дислокаций Франка— Рида.[9, С.152]

При применении механического ускорения в процессе испытаний на ползучесть уровни напряжений при лабораторных испытаниях значительно превышают ожидаемые расчетные напряжения, так что предельные расчетные деформации достигаются гораздо быстрее, чем в реальных условиях. Данные, полученные при механическом ускорении, вычерчиваются, как показано на рис. 13.3, в виде семейства кривых зависимости напряжения от времени для различных значений деформации при одной и той же постоянной температуре. Как видно из рисунка, при этом методе может быть использована кривая, соответствующая разрыву при кратковременной ползучести. Кривые для различных постоянных значений деформации вычерчиваются до значения времени, соответствующего продолжительности лабораторных испытаний, а затем экстраполируются до расчетного срока службы. Точка, в которой кривая для предельной расчетной деформации достигает расчетного срока службы, определяет расчетное напряжение (см. рисунок).[7, С.435]

Поскольку в течение почти 15 лет после того, как теория была предложена, оказалось невозможным определить либо в(х, t), либо v(x, t) в процессе распространения волн, до 1956 г. был принят менее обоснованный подход, состоявший в том, что предположительно принималась некоторая определяющая функция отклика и сравнивались результаты вычисления, выполненные при ее использовании со вторичными эффектами, поддававшимися измерению. Вначале функцию состояния принимали в виде квазистатической функции напряжение — деформация, мало интересуясь тем, откуда она получена. Фон Карман заметил (von Karman [1942, 1]), что поскольку функция напряжение — деформация, записанная в условных напряжении и деформации, достигает максимума при предельном напряжении, где касательная к соответствующему графику горизонтальна, что дает нулевую волновую скорость, должна существовать согласно формуле (4.38) предельная скорость Vi. Она теперь известна «как критическая скорость фон Кармана», при превышении которой наступает разрушение.[8, С.220]

пень деформации достигает 15—20 и более процентов. В этом случае происходит образование большого числа несовершенств за счет самого процесса деформирования металла. При этом резко увеличивается накопленная энергия, которая в процессе дальнейшего нагрева приводит к более интенсивному росту зерна [3].[10, С.118]

т, е. представляют собой условия, при которых энергия деформации достигает стационарного значения, причем в случае конструкции, находящейся в состоянии устойчивого равновесия, это стационарное значение будет минимумом. Таким образом, мы получили принцип минимума энергии деформации, который утверждает следующее. Если в заданной системе перемещения, соответствующие лишним неизвестным, равны нулю, то для конструкции с линейным поведением лишние неизвестные величины Хь Xz, . • ., Хп имеют такие значения, при которых энергия деформации минимальна. Принцип минимума энергии деформации является частным вариантом (относящимся к конструкциям с линейным поведением) более общего принципа минимума дополнительной энергии (см. уравнения (11.70)).. Разумеется, уравнения, полученные согласно принципу минимума энергии деформации, совпадают с уравнениями, полученными выше для метода податливостей 1).[11, С.533]

2) локальная текучесть и разрушение проявляются тогда, когда плотность энергии деформации достигает максимального значения;[2, С.283]

ческой деформации электропроводность вначале снижается и при некоторой, определенной для каждого материала степени пластической деформации достигает наименьшего значения; при дальнейшем росте деформации уровень электропроводности стабилизируется и существенно не изменяется (фиг. 9, кривые /).[3, С.42]

Полный текст статьи здесь



В ПОМОЩЬ ВСЕМ СТУДЕНТАМ!!!
Задачи по теоретической механике из сборников Яблонского, Мещерского, Тарга С.М., Кепе. Решение любых задач по материаловедению, термодинамике, метрологии, термеху, химии, высшей математике, строймеху, сопромату, электротехнике, ТОЭ, физике и другим предметам на заказ.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

1. Гуляев А.П. Металловедение, 1978, 648 с.
2. Иванова В.С. Синергетика и фракталы. Универсальность механического поведения материалов, 1998, 368 с.
3. Иванова В.С. Новые пути повышения прочности металлов, 1964, 120 с.
4. Ржевская С.В. Материаловедение, 2004, 271 с.
5. Ржевская С.В. Материаловедение Учебник, 2004, 422 с.
6. Гуляев А.П. Металловедение, 1978, 648 с.
7. Коллинз Д.N. Повреждение материалов в конструкциях, 1984, 624 с.
8. Белл Д.Ф. Экспериментальные основы механики деформируемых твердых тел Часть2 Конечные деформации, 1984, 432 с.
9. Друянов Б.А. Прикладная теория пластичности пористых тел, 1989, 168 с.
10. Лозинский М.Г. Новые направления развития высокотемпературной металлографии, 1971, 169 с.
11. Тимошенко С.П. Механика материалов, 1976, 673 с.

На главную