На главную

Решебник методичек Тарга С.М. 1988, 1989, 1983 и 1982 годов по теоретической механике для студентов-заочников.

Статья по теме: Действием равномерно

Предметная область: материаловедение, композиционные материалы, металлы, стали, покрытия, деформации, обработка

Скачать полный текст

Для балки под действием равномерно распределенной нагрузки р(0> и двух сосредоточенных сил /?(1), рт в предыдущем параграфе было .показано, что в точках, где нормальные напряжения в связующем по абсолютной величине достигают максимальных значений, сдвиговые напряя?ешш в связующем равны нулю, и наоборот, в точках, в которых сдвиговые напряжения по модулю максимальны, нормальные напряжения в связующем равны нулю. В этом случае для балки, находящейся при одиопараметрическом нагружении, соотношение (6.5) распадается фактически на два,[4, С.64]

На фиг. 13 дана схема действия источника Франка-Рида. Дислокация DD', вышедшая на активную плоскость скольжения и закрепленная 1 в двух точках D и D', находится под действием равномерно[2, С.28]

Слагаемое бн формулы (табл. 3.3), связанное с увеличением натяга Ят, определяется из рассмотрения напряженного состояния полимерной втулки, которую можно представить в качестве упругого полого цилиндра, находящегося под действием равномерно распределенного наружного давления.[1, С.162]

Рассмотрим вязкоупругое пространство, ослабленное плоской круговой дискообразной трещиной радиуса /, перед кромкой которой имеется тонкая зона предразрушения шириной d. Пространство подвержено действию растягивающих напряжений р, нормальных плоскости трещпны. Заменяя концевую зону концевым разрезом, находящимся под действием равномерно распределенных самоуравновешенных напряжений 00, приходим к 6к-модели.[3, С.317]

Основной причиной очень низкой прочности металлических кристаллов является также наличие у них источников дислокаций типа Франка-Рида, которые обладают способностью «образовывать» дислокации при приложении сравнительно небольших напряжений. Источник Франка-Рида действует следующим образом. Дислокация, находящаяся на плоскости скольжения и закрепленная концами, постепенно загибается под действием равномерно распределенных напряжений в петлю, растущую симметрично. Наконец, обе ее стороны замыкаются, в результате чего образуется замкнутая петля дислокации и новый участок дислокации, готовый снова загибаться и давать новую дислокацию "и т. д., что резко снижает напряжение, необходимое для осуществления пластической деформации. Дислокаций при этом образуется • чрезвычайно много, например, плотность дислокаций в отожженном металле изменяется примерно от 10е до 108 дислокаций на 1 см2, а после пластической деформации она увеличивается примерно до 1012 дислокаций на 1 см2.[2, С.55]

Недостаток знаний о характере разрушения в концевой зоне трещины может компенсироваться разумным моделированием структуры края трещины. Из рис. 39.1 видно, что нелинейно деформированный, частично разрушенный материал сосредоточен в узкой области перед вершиной трещины. Это позволяет при моделировании края трещины заменить концевую область разрезом на продолжении трещины, находящимся под действием равномерно распределенных самоуравновешенных напряжений (см. рис. 4.1), т. е. использовать уже изложенную в § 7 бк-модель. Напомним, что в бк-модели напряжения о„ в концевой области считаются постоянными и равными либо сопротивлению отрыва, либо пределу текучести материала. Однако это предположение будучи справедливым для упругих и упругонластических материалов, не выполняется для ряда вязкоупругих материалов из-за реономности их свойств. Например, при разрушении полимеров, таких как полиметилметакрилат (ПММА), напряжения в концевой области существенно меняются с ростом трещины, однако размер концевой зоны меняется при этом незначительно (а в довольно широком диапазоне скоростей роста трещины практически постоянен). Более того, как следует из экспериментов, и форма концевой области для трещины, растущей в ПММА, не зависит от длины трещины, т. е. имеет место автомодельность.[3, С.307]

Если структура армирования пластины такова, что коэффициенты упругости Ажм, -4ш2, Аа<,а<, постоянны и пластина находится под действием равномерно распределенного давления интенсивности Хао3 —р}> решение краевой задачи (21.4) — (21.6) имеет вид[4, С.123]

Перемещения D±p и DZP, соответствующие лишним неизвестным Х± к Х% и вызываемые нагрузками, действующими на основную систему, показаны на рис. 11.19, с. Поскольку поворот против часовой стрелки конца В балки АВ под действием равномерно распределенной нагрузки составляет q?3/(24E7), а поворот по часовой стрелке конца В балки ВС под действием нагрузки Р равен PL2/(16?7), перемещение D1P равно .[6, С.462]

Этапы только что описанной процедуры можно пояснить на примере. Снова проанализируем поведение консольной балки с дополнительной опорой при действии равномерно распределенной нагрузки (см. рис. 7.4, а). Когда за лишнюю статическую неизвестную выбрана реакция Rb и соответствующая ей опора устранена, в качестве основной системы получается консольная балка. Обозначим через 6? (см. рис. 7.4, Ь) прогиб этой балки под действием равномерно распределенной нагрузки в той точке., где была приложена лишняя неизвестная реакция, а через д"ь — прогиб в той же точке, вызываемый этой лишней неизвестной (см. рис, 7.4, с). Полный прогиб исходной конструкции, получаемый сложением прогибов 6? и 6?, должен быть равен нулю. Отсюда следует такое соотношение способа наложения:[6, С.274]

действием равномерно распределенного внешнего давления р [53]. Геометрическая схема показана на рис. 32. Напряжения аг, ст[5, С.103]

действием равномерно распределенного внешнего давления р (рис. 60). Если поры расположены в теле далеко друг от друга, то их взаимным влиянием можно пренебречь. В этом случае следует рассматривать изолированную пору в бесконечном теле. Решение этой задачи можно получить, переходя к пределу при R2 -> со.[5, С.155]

Полный текст статьи здесь



В ПОМОЩЬ ВСЕМ СТУДЕНТАМ!!!
Задачи по теоретической механике из сборников Яблонского, Мещерского, Тарга С.М., Кепе. Решение любых задач по материаловедению, термодинамике, метрологии, термеху, химии, высшей математике, строймеху, сопромату, электротехнике, ТОЭ, физике и другим предметам на заказ.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

1. Чичинадзе А.В. Полимеры в узлах трения машин и приборов, 1988, 328 с.
2. Болховитинов Н.Ф. Металловедение и термическая обработка Издание 6, 1965, 505 с.
3. Морозов Е.М. Техническая механика разрушения, 1997, 390 с.
4. Немировский Ю.В. Прочность элементов конструкций из композитных материалов, 1986, 166 с.
5. Друянов Б.А. Прикладная теория пластичности пористых тел, 1989, 168 с.
6. Тимошенко С.П. Механика материалов, 1976, 673 с.

На главную